Les trous noirs font partie des pr\u00e9dictions les plus \u00e9tonnantes de la relativit\u00e9 g\u00e9n\u00e9rale, ils m\u00e9ritaient bien une vid\u00e9o \u00e0 eux !<\/p>\n
<\/iframe><\/p>\n<h3>Contourner la vitesse de lib\u00e9ration<\/h3>\n<p>Comme je l’ai rappel\u00e9 \u00e0 la fin de la vid\u00e9o, l’argument que j’expose au d\u00e9but pour justifier l’existence des trous noirs n’est pas absolument correct. Comme souvent en physique, en raisonnant avec les mains on arrive \u00e0 se faire une intuition de ce qui se passe, mais si on regarde dans le d\u00e9tail, <strong>l’argument ne tient pas<\/strong>. C’est d’ailleurs normal puisque ce raisonnement se base sur les \u00e9quations de la gravit\u00e9 de Newton, et qu’on sait qu’en gravit\u00e9 newtonienne, les trous noirs n’existent pas ! Ce serait donc bien \u00e9tonnant qu’on arrive \u00e0 d\u00e9montrer qu’ils existent sans faire appel \u00e0 la relativit\u00e9 g\u00e9n\u00e9rale.<\/p>\n<p>Alors voici la faille dans l’argument (faille que l’on voit d’ailleurs rarement expos\u00e9e, alors faites passer le mot), et on verra ensuite comment faire mieux.<!--more--><\/p>\n<p>Je vous ai dit que la vitesse de lib\u00e9ration de la Terre \u00e9tait d\u2019environ 11 km\/s. Mais en r\u00e9alit\u00e9, nul besoin d\u2019atteindre cette vitesse pour se lib\u00e9rer de l\u2019attraction terrestre. Cette vitesse n\u2019est n\u00e9cessaire que si vous voulez lancer votre fus\u00e9e comme vous lanceriez une balle de tennis : en lui donnant une vitesse initiale, puis en n\u2019ayant ensuite plus aucune force pour la propulser.<\/p>\n<p>Mais si vous avez un moteur allum\u00e9 qui fournit une force de pouss\u00e9e en permanence, <strong>il est parfaitement possible de s\u2019extraire de l\u2019attraction terrestre \u00e0 une vitesse inf\u00e9rieure \u00e0 la vitesse de lib\u00e9ration<\/strong>, et m\u00eame d’ailleurs \u00e0 une vitesse aussi faible que vous voulez ! Il suffit de se donner une toute petite vitesse initiale et de faire en sorte que la force du moteur compense ensuite \u00e0 tout instant la force de gravit\u00e9.<\/p>\n<p>Donc il est parfaitement possible de quitter la Terre \u00e0 une vitesse de 1 millim\u00e8tre par seconde si \u00e7a vous chante (\u00e7a n\u2019est pas forc\u00e9ment pratique ou int\u00e9ressant, mais c\u2019est faisable en th\u00e9orie).<\/p>\n<p>Morale de l\u2019histoire : en gravit\u00e9 newtonienne, avec un moteur suffisant, on peut s\u2019arracher de n\u2019importe quel astre sans jamais avoir \u00e0 atteindre sa vitesse de lib\u00e9ration. Donc l\u2019argument de la vitesse de lib\u00e9ration s\u2019effondre pour expliquer l\u2019existence des trous noirs dans un cadre purement \u00ab\u00a0newtonien\u00a0\u00bb ! M\u00eame si vous \u00eates sur un astre dont la vitesse de lib\u00e9ration est \u00e9gale \u00e0 10 fois la vitesse de la lumi\u00e8re, vous pourrez vous en arracher : il faudra un moteur monstrueux, mais vous n’aurez jamais besoin d’aller plus vite que la lumi\u00e8re !<\/p>\n<p>Maintenant qu’on a trouv\u00e9 cette faille dans l’argument \u00ab\u00a0avec les mains\u00a0\u00bb, on peut se demander pourquoi elle ne mettrait pas aussi en p\u00e9ril l’existence des trous noirs en relativit\u00e9 g\u00e9n\u00e9rale !<\/p>\n<p>Alors dans la th\u00e9orie de la relativit\u00e9 g\u00e9n\u00e9rale est-ce qu\u2019on peut s\u2019\u00e9chapper d\u2019un trou noir avec un moteur super-m\u00e9ga-giga-puissant ? Eh bien non !<\/p>\n<p>Pour comprendre pourquoi m\u00eame la plus puissante des fus\u00e9es ne pourrait pas se sortir d\u2019un trou noir,<strong> il faut abandonner l\u2019id\u00e9e que la gravit\u00e9 est une force normale<\/strong>. Et pour cela il va falloir mettre un peu les mains dans le cambouis, et traiter le probl\u00e8me avec les outils de la th\u00e9orie de la relativit\u00e9 g\u00e9n\u00e9rale d\u2019Einstein.<\/p>\n<h3>La th\u00e9orie de la relativit\u00e9 g\u00e9n\u00e9rale<\/h3>\n<p>Pour commencer, revenons un instant \u00e0 la th\u00e9orie de Newton. Elle se base sur l\u2019id\u00e9e que la gravit\u00e9 est une force \u00ab comme une autre \u00bb, qui agit sur les corps selon l\u2019\u00e9quation bien connue F = ma. Avant de passer \u00e0 Einstein, rendons hommage \u00e0 Newton : <strong>la m\u00e9canique newtonienne est l\u2019une des th\u00e9ories physiques les plus efficaces jamais imagin\u00e9es !<\/strong> Elle fonctionne parfaitement pour pr\u00e9dire le mouvement de toutes sortes de corps, depuis les pommes qui tombent des arbres jusqu\u2019au mouvement des plan\u00e8tes autour du soleil. Presque 350 ans apr\u00e8s son invention, tout le monde continue de s\u2019en servir avec bonheur.<\/p>\n<p>Et pourtant, la th\u00e9orie de Newton a quelques petites imperfections. Par exemple, elle pr\u00e9dit de mani\u00e8re inexacte la trajectoire de Mercure, la plan\u00e8te la plus proche du Soleil. Elle a \u00e9galement un d\u00e9faut conceptuel : elle suppose que la force de gravit\u00e9 se transmet de mani\u00e8re instantan\u00e9e en tout point de l\u2019espace, ce qui ne colle pas tellement avec l\u2019id\u00e9e que rien ne puisse d\u00e9passer la vitesse de la lumi\u00e8re.<\/p>\n<p>Au d\u00e9but du XX\u00e8me si\u00e8cle et apr\u00e8s des ann\u00e9es de travail, Einstein a propos\u00e9 une nouvelle th\u00e9orie de la gravit\u00e9 : la th\u00e9orie de la relativit\u00e9 g\u00e9n\u00e9rale. Cette th\u00e9orie adopte un point de vue radicalement diff\u00e9rent de celle de Newton : pour Einstein, l\u2019attraction gravitationnelle n\u2019agit plus comme une force, mais est contenue dans la courbure de l\u2019espace-temps.<\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/scienceetonnante.com\/2014\/09\/courbure_drap.png\"><img decoding=\"async\" class=\"aligncenter size-full wp-image-6981 lazyload\" data-src=\"https:\/\/scienceetonnante.com\/2014\/09\/courbure_drap.png\" alt=\"courbure_drap\" width=\"384\" height=\"233\" src=\"data:image\/svg+xml;base64,PHN2ZyB3aWR0aD0iMSIgaGVpZ2h0PSIxIiB4bWxucz0iaHR0cDovL3d3dy53My5vcmcvMjAwMC9zdmciPjwvc3ZnPg==\" style=\"--smush-placeholder-width: 384px; --smush-placeholder-aspect-ratio: 384\/233;\" \/><\/a><\/p>\n<p>Vous connaissez peut-\u00eatre l\u2019analogie du drap tendu : si vous posez une boule de p\u00e9tanque sur un drap tendu, celle-ci va courber le drap. Si maintenant vous envoyez une bille sur le drap, elle suivra la courbure et se rapprochera de la boule de p\u00e9tanque, comme si elle \u00e9tait attir\u00e9e par elle. Comme souvent, cette analogie a ses limites, mais elle permet d\u2019illustrer comment on remplace l\u2019id\u00e9e d\u2019une force immat\u00e9rielle par celle de courbure.<\/p>\n<p>Ainsi dans la th\u00e9orie d\u2019Einstein, un objet soumis \u00e0 la gravit\u00e9 va se d\u00e9placer en suivant la courbure de l\u2019espace-temps. C\u2019est ce qui se passe pour la pomme qui tombe de l\u2019arbre ou la Lune qui tourne autour de la Terre.<\/p>\n<p>A ce stade, vous pourriez penser que l\u2019id\u00e9e introduite par Einstein est seulement un changement de point de vue. On remplace l\u2019action de la force de gravit\u00e9 par l\u2019action de la courbure de l\u2019espace-temps.<\/p>\n<p>Mais \u00e7a n\u2019est pas que \u00e7a, car la th\u00e9orie de la relativit\u00e9 g\u00e9n\u00e9rale fait des pr\u00e9dictions quantitatives parfois diff\u00e9rentes de celle de Newton. Ces diff\u00e9rences se manifestent notamment quand les champs gravitationnels sont particuli\u00e8rement forts, comme dans le cas de la plan\u00e8te Mercure, dont la trajectoire est justement bien mieux pr\u00e9dite par la relativit\u00e9 g\u00e9n\u00e9rale que ne le faisait Newton !<\/p>\n<h3>La courbure et la force<\/h3>\n<p>Dans le formalisme d\u2019Einstein, un objet qui ne subit aucune autre force va se d\u00e9placer en se contentant de suivre la courbure de l\u2019espace-temps, qui va refl\u00e9ter l\u2019action de la gravit\u00e9. Mais que se passe-t-il si on ajoute d\u2019autres forces que la gravit\u00e9, comme dans le cas d\u2019une fus\u00e9e \u00e9quip\u00e9e d\u2019un moteur ?<\/p>\n<p>Eh bien dans ce cas, notre objet ne suivra plus la courbure de l’espace-temps. Dans la th\u00e9orie d\u2019Einstein il existe un \u00e9quivalent de l\u2019\u00e9quation F=ma, qui permet de quantifier comment la pr\u00e9sence d\u2019une force modifie la trajectoire d\u2019un objet, c\u2019est-\u00e0-dire dans quelle mesure il s\u2019\u00e9carte de sa destin\u00e9e normale, qui serait de suivre la courbure de l\u2019espace-temps.<\/p>\n<p>Cette situation peut \u00eatre mise en parall\u00e8le avec la m\u00e9canique newtonienne :<\/p>\n<p>Pour Newton, le destin normal (qu\u2019on appelle le mouvement inertiel) d\u2019un objet est la trajectoire rectiligne uniforme; et en pr\u00e9sence de forces (gravit\u00e9 ou autres), l\u2019objet est acc\u00e9l\u00e9r\u00e9 et sa trajectoire est modifi\u00e9e selon F=ma.<\/p>\n<p>Pour Einstein, le mouvement inertiel c\u2019est la trajectoire qui suit la courbure de l\u2019espace-temps (on appelle cela <strong>une g\u00e9od\u00e9sique<\/strong>); et en pr\u00e9sence de forces (autres que la gravit\u00e9 !), cette trajectoire est modifi\u00e9e selon un analogue de F=ma.<\/p>\n<p>J\u2019ai r\u00e9sum\u00e9 la situation dans le tableau suivant<\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/scienceetonnante.com\/2014\/09\/einstein_newton.png\"><img decoding=\"async\" class=\"aligncenter size-full wp-image-6973 lazyload\" data-src=\"https:\/\/scienceetonnante.com\/2014\/09\/einstein_newton.png\" alt=\"einstein_newton\" width=\"600\" height=\"290\" src=\"data:image\/svg+xml;base64,PHN2ZyB3aWR0aD0iMSIgaGVpZ2h0PSIxIiB4bWxucz0iaHR0cDovL3d3dy53My5vcmcvMjAwMC9zdmciPjwvc3ZnPg==\" style=\"--smush-placeholder-width: 600px; --smush-placeholder-aspect-ratio: 600\/290;\" \/><\/a><\/p>\n<p>Pour bien comprendre le changement de perspective, consid\u00e9rez vous en train de tomber d\u2019un avion sans parachute. Du point de vue de la relativit\u00e9 g\u00e9n\u00e9rale, vous ne subissez aucune force, vous vous contentez de suivre la courbure de l\u2019espace-temps. <strong>Vous suivez votre trajectoire g\u00e9od\u00e9sique normale : votre acc\u00e9l\u00e9ration (au sens de la relativit\u00e9 g\u00e9n\u00e9rale) est nulle<\/strong>.<\/p>\n<p>Maintenant imaginez-vous allong\u00e9 sur votre lit. Vous \u00eates dans un champ de gravit\u00e9 et pourtant vous ne tombez pas en chute libre. Vous n\u2019\u00eates donc pas dans la trajectoire g\u00e9od\u00e9sique qui suit la courbure de l\u2019espace-temps. En effet vous subissez une force qui vous emp\u00eache de suivre cette trajectoire : la force de r\u00e9action de votre lit ! Du point de vue de la th\u00e9orie de la relativit\u00e9 g\u00e9n\u00e9rale, si vous \u00eates statique dans un champ de gravit\u00e9, vous subissez une acc\u00e9l\u00e9ration !<\/p>\n<p>(bonne nouvelle, m\u00eame si vous \u00eates affal\u00e9 et immobile dans votre canap\u00e9, vous \u00eates en train d’acc\u00e9l\u00e9rer !)<\/p>\n<p>Cette petite histoire nous montre qu\u2019avec la th\u00e9orie de la relativit\u00e9 g\u00e9n\u00e9rale, certes la gravit\u00e9 n\u2019est plus une force, mais il est quand m\u00eame possible de s\u2019y opposer ! Il suffit de subir une force (r\u00e9action du lit ou moteur de fus\u00e9e) qui soit suffisante pour nous permettre de rester statique, ce qui \u2013 r\u00e9p\u00e9tons le une fois de plus \u2013 est consid\u00e9r\u00e9 en relativit\u00e9 g\u00e9n\u00e9rale comme une trajectoire acc\u00e9l\u00e9r\u00e9e puisqu\u2019elle d\u00e9vie de la trajectoire g\u00e9od\u00e9sique.<\/p>\n<h3>Rester statique pr\u00e8s d\u2019un trou noir ?<\/h3>\n<p>Nous avons vu qu\u2019il est en un sens possible de contrer la courbure \u00e0 l\u2019aide d\u2019une acc\u00e9l\u00e9ration (ou d\u2019une force, c\u2019est pareil), et de rester statique dans le champ de gravit\u00e9 d\u2019une plan\u00e8te. Essayons maintenant d\u2019appliquer cette id\u00e9e au trou noir.<\/p>\n<p>Pour cela, je vous propose l\u2019exp\u00e9rience de pens\u00e9e suivante. Vous disposez d\u2019un vaisseau spatial \u00e9quip\u00e9 d\u2019un moteur aussi puissant que vous voulez. Vous vous laissez descendre lentement vers le trou noir en ajustant la force de votre moteur pour \u00eatre \u00e0 tout instant quasiment statique, de sorte que votre vitesse par rapport \u00e0 l’horizon soit toujours tr\u00e8s faible. Vous vous approchez lentement de l\u2019horizon, vous vous laissez passer tr\u00e8s doucement de l\u2019autre c\u00f4t\u00e9 juste un chouilla, puis vous mettez le moteur \u00e0 fond les ballons pour ressortir.<\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/scienceetonnante.com\/2014\/09\/sortie_trou_noir.png\"><img decoding=\"async\" class=\"aligncenter size-full wp-image-6984 lazyload\" data-src=\"https:\/\/scienceetonnante.com\/2014\/09\/sortie_trou_noir.png\" alt=\"sortie_trou_noir\" width=\"600\" height=\"200\" src=\"data:image\/svg+xml;base64,PHN2ZyB3aWR0aD0iMSIgaGVpZ2h0PSIxIiB4bWxucz0iaHR0cDovL3d3dy53My5vcmcvMjAwMC9zdmciPjwvc3ZnPg==\" style=\"--smush-placeholder-width: 600px; --smush-placeholder-aspect-ratio: 600\/200;\" \/><\/a><\/p>\n<p>Alors, pourquoi est-ce que \u00e7a ne marcherait pas ?<\/p>\n<p>Pour voir le probl\u00e8me, <strong>il faut explicitement calculer la force qu\u2019il serait n\u00e9cessaire de fournir pour se maintenir statique \u00e0 une distance r du centre du trou noir<\/strong>. Pour le faire il faut se coltiner toutes les math\u00e9matiques de la relativit\u00e9 g\u00e9n\u00e9rale, mais je vous fait gr\u00e2ce et je vous donne la r\u00e9ponse. Cette force vaut<\/p>\n<p style=\"text-align: center;\">\\(\\displaystyle F = \\frac{1}{\\sqrt{1-\\frac{R_S}{r}}}\\frac{GmM}{r^2}\\)<\/p>\n<p>o\u00f9 r est votre distance au centre du trou noir et \\(R_S = 2GM\/c^2\\) est le rayon de Schwarzschild du trou noir qui d\u00e9limite son horizon.<\/p>\n<p>Vous voyez que cette force ressemble beaucoup \u00e0 la force de gravit\u00e9 de Newton \\(GmM\/r^2\\), mais il y a juste un facteur suppl\u00e9mentaire devant :<\/p>\n<p style=\"text-align: center;\">\\(\\displaystyle \\frac{1}{\\sqrt{1-\\frac{R_S}{r}}}\\)<\/p>\n<p>Or ce facteur a le mauvais go\u00fbt de diverger quand le rayon r s\u2019approche de la valeur \\(R_S\\) qui d\u00e9limite l\u2019horizon. Moralit\u00e9 : plus vous vous approchez de l\u2019horizon, plus il est difficile de s\u2019opposer \u00e0 la courbure pour rester statique. Si vous vouliez rester statique au niveau de l\u2019horizon, cela demanderait une force infinie. Donc m\u00eame avec un moteur d\u00e9livrant une force colossale, toute lutte est vaine\u2026<\/p>\n<p>Attention, notez bien :<strong> je ne suis pas en train de dire que la force gravitationnelle est infinie au niveau du trou noir<\/strong>. En relativit\u00e9 g\u00e9n\u00e9rale, la gravit\u00e9 n\u2019est plus une force ! La gravit\u00e9 est dans la courbure de l\u2019espace-temps. Par contre on voit que si on voulait s\u2019opposer \u00e0 la courbure au moyen d\u2019une force comme celle d\u00e9livr\u00e9e par un moteur, alors au niveau de l\u2019horizon, la force devrait \u00eatre infinie.<\/p>\n<p>Pour les fans : tout \u00e7a se calcule tr\u00e8s bien. L\u2019ext\u00e9rieur d\u2019un trou noir est d\u00e9crit par la m\u00e9trique dite de Schwarzschild, et on peut calculer l\u2019acc\u00e9l\u00e9ration permettant de rester statique \u00e0 distance r dans une telle m\u00e9trique (encore que ce ne soit pas un calcul que j\u2019aie vu si souvent que \u00e7a). Le truc qui n\u2019est pas si trivial, c\u2019est de d\u00e9finir ce qu\u2019on entend par \u00ab statique \u00bb. Intuitivement, \u00e7a veut dire \u00ab qui ne change pas au cours du temps \u00bb. Sauf qu\u2019en relativit\u00e9, la notion de temps devient franchement glissante, puisque le temps absolu n\u2019existe plus. Si on arrive \u00e0 donner un sens \u00e0 tout \u00e7a dans la m\u00e9trique de Schwarzschild, c\u2019est parce que celle-ci est \u00ab asymptotiquement plate \u00bb, c\u2019est-\u00e0-dire que tr\u00e8s loin du trou noir, l\u2019espace-temps est essentiellement plat. Donc les coordonn\u00e9es d\u2019espace-temps d\u2019un observateur situ\u00e9 \u00e0 l\u2019infini permettent de d\u00e9finir ce qu\u2019on entend par \u00ab statique \u00bb : qui ne bouge pas tel que le jugerai un observateur situ\u00e9 tr\u00e8s loin du trou noir.<\/p>\n<h3>Dans le trou noir<\/h3>\n<p>Nous venons de voir qu\u2019au niveau de l\u2019horizon, la courbure est si forte qu\u2019aucune force ne peut s\u2019y opposer. Et dans le trou noir, c\u2019est en quelque sorte encore pire. L\u2019espace-temps est tellement recourb\u00e9 que le temps et l\u2019espace se m\u00ealent d\u2019une mani\u00e8re \u00e9trange.<\/p>\n<p>Pourquoi ne vaut-il mieux pas se d\u00e9battre une fois dans le trou noir, comme je le dis dans la vid\u00e9o ? Dans le cas o\u00f9 on ne fait rien, on tombe en chute libre le long de la g\u00e9od\u00e9sique, qui par d\u00e9finition est la trajectoire qui maximise le temps propre. Toute autre trajectoire aura un temps propre inf\u00e9rieur, c\u2019est-\u00e0-dire que le temps para\u00eetra plus court vu de l\u2019observateur. <strong>C\u2019est comme le paradoxe des jumeaux : l\u2019observateur non-acc\u00e9l\u00e9r\u00e9 aura l\u2019impression de vivre plus longtemps<\/strong>. Donc si vous vous d\u00e9battez, vous aurez l\u2019impression d\u2019atteindre plus vite la singularit\u00e9 que votre voisin qui a choisit de se laisser tomber en chute libre.<\/p>\n<p>Contrairement \u00e0 la gravit\u00e9, en relativit\u00e9 g\u00e9n\u00e9rale la force de mar\u00e9e est toujours une \u00ab vraie \u00bb force. En particulier au niveau de l\u2019horizon du trou noir, la force de mar\u00e9e d\u00e9croit gentiment quand la masse du trou noir augmente. Pour un trou noir tr\u00e8s gros, la force de mar\u00e9e au niveau de l’horizon est faible, donc on ne se fait pas du tout spaghettifier \u00e0 cet endroit l\u00e0 (et pour autant, je le r\u00e9p\u00e8te, il faudrait une force infinie pour rester statique).<\/p>\n<p>Donc on peut tr\u00e8s bien entrer dans un trou noir sans se faire spaghettifier (apr\u00e8s \u00e0 l\u2019int\u00e9rieur, c\u2019est autre chose !). Inversement on peut tr\u00e8s bien se faire spaghettifier aux abords d\u2019un corps massif qui ne serait pas un trou noir. Bref la spaghettification n\u2019est ni n\u00e9cessaire, ni sp\u00e9cifique du trou noir !<\/p>\n<p><em>(PS pour les habitu\u00e9s des lieux, j’ai recycl\u00e9 des vieux billets pour \u00e9crire ce texte…)<\/em><\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>Les trous noirs font partie des pr\u00e9dictions les plus \u00e9tonnantes de la relativit\u00e9 g\u00e9n\u00e9rale, ils m\u00e9ritaient bien une vid\u00e9o \u00e0 eux ! Contourner la vitesse de lib\u00e9ration Comme je l’ai rappel\u00e9 \u00e0 la fin de la vid\u00e9o, l’argument que j’expose au d\u00e9but pour justifier l’existence des trous noirs n’est pas absolument correct. Comme souvent en<\/p>\n","protected":false},"author":1,"featured_media":0,"comment_status":"open","ping_status":"open","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":{"jetpack_post_was_ever_published":false,"_jetpack_newsletter_access":"","_jetpack_dont_email_post_to_subs":false,"_jetpack_newsletter_tier_id":0,"_jetpack_memberships_contains_paywalled_content":false,"_jetpack_memberships_contains_paid_content":false,"footnotes":""},"categories":[6],"tags":[31,122],"class_list":{"0":"post-7801","1":"post","2":"type-post","3":"status-publish","4":"format-standard","6":"category-physique","7":"tag-relativite","8":"tag-trous-noirs"},"jetpack_featured_media_url":"","jetpack_sharing_enabled":true,"post_mailing_queue_ids":[],"_links":{"self":[{"href":"https:\/\/scienceetonnante.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/7801","targetHints":{"allow":["GET"]}}],"collection":[{"href":"https:\/\/scienceetonnante.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/posts"}],"about":[{"href":"https:\/\/scienceetonnante.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/types\/post"}],"author":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/scienceetonnante.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/users\/1"}],"replies":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/scienceetonnante.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/comments?post=7801"}],"version-history":[{"count":1,"href":"https:\/\/scienceetonnante.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/7801\/revisions"}],"predecessor-version":[{"id":9169,"href":"https:\/\/scienceetonnante.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/7801\/revisions\/9169"}],"wp:attachment":[{"href":"https:\/\/scienceetonnante.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/media?parent=7801"}],"wp:term":[{"taxonomy":"category","embeddable":true,"href":"https:\/\/scienceetonnante.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/categories?post=7801"},{"taxonomy":"post_tag","embeddable":true,"href":"https:\/\/scienceetonnante.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/tags?post=7801"}],"curies":[{"name":"wp","href":"https:\/\/api.w.org\/{rel}","templated":true}]}}